Optika vojdezajno de la 66-femtosekundojreĝim-ŝlosita lasero
Ĉi tiu 66-femtosekunda reĝimo-ŝlosita lasero estas lineara kavaĵo, tute-polariz-konservanta iterbio-dopita fibra lasero kun ne-reciproka fazoŝanĝilo. Ĝi atingas fundamentan frekvencan reĝimo-ŝlosadon de 147 MHz. Per alĝustigo de la distanco inter la kradoj, oni atingas spektran larĝon de 39.8 nm kaj pulsan larĝon de 66 fs post ekstera kunpremo. Ĉe alta pumppotenco, oni atingas duagradan kaj triagradan harmonian reĝimo-ŝlosadon kun ripetfrekvencoj de 294.1 MHz kaj 442.3 MHz.
Priskribo de la optika vojo:
La resonilo konsistas el la spacaj optikaj partoj ambaŭflanke kaj la polariz-konservanta fibra parto en la mezo. La maldekstra spaca parto inkluzivas totalan reflektan spegulon (M1), λ/8-ondan platon (EWP), kaj Faraday-rotaciilon (FR). La kombinaĵo de EWP kaj FR povas esti uzata kiel ne-reciproka fazoŝanĝilo, provizante ne-reciprokan fazbiason, tiel plibonigante la mem-startigan kapablon. La fibra parto konsistas el laŭmenda ondolong-divida multipleksa - kolimatoro (WDM-Collimator) integrita aparato, 62 cm iterbio-dopita polariz-konservanta fibro (Yb401-PM, CORACTIVE), kaj optika fibra kolimatoro (Col). La gajnofibro estas pumpita per unu-reĝima 976 nm laserdiodo (LD) kun maksimuma pumppotenco de 1.4 W. La dekstra spaca parto konsistas el duononda plato (HWP), polariza radiodividilo (PBS), kradparo (LightSmyth T-1000-1040-3212-94), kaj totala reflekta spegulo (M2). La transmisia kradparo kun linidenseco de 1000 linioj/mm provizas kompenson de disperso ene de la kavaĵo. La distanco inter la du kradoj povas esti alĝustigita per ŝtupo. La libera spacolongo de la kolimatoro ĝis la du reflektaj speguloj ambaŭflanke estas 5.5 cm kaj 6.5 cm respektive. Lalaseroeligas pulsojn laŭ linie polarigita maniero el la PBS.
Funkciprincipo:
La komenca normaligita pulso transdonita tra la intrakavaĵa buklo komenciĝas de PBS kaj estas transdonita al M1. Komence, la alta polus-polarigita pulso (HWP) malkomponas la pulson en du ortogonalajn komponantojn, kaj poste eniras la polariz-konservantan optikan fibron kaj disvastiĝas laŭ la rapida kaj malrapida aksoj. La intenseca proporcio de la pulsoj laŭ la du ortogonalaj aksoj estas determinita de la rotacia angulo (θh) de la HWP. Dum disvastiĝo ene de la optika fibro, pro nelinearaj efikoj, la nesimetria intenseco de la ortogonalaj polarigitaj pulsoj kaŭzos intensec-rilatajn nelinearajn fazoŝoviĝojn. La fina spegulo M1 ebligas al la ortogonalaj pulsoj trapasi la fazoŝovilon dufoje kaj reveni al la polariz-konservanta optika fibro. La ortogonalaj pulsoj akiras π/2 ne-reciprokan fazoŝoviĝon kaj interŝanĝas la disvastiĝan optikan akson. La gruprapideca misagordo inter la ortogonalaj polarigitaj pulsoj kondukas al kompenso de la devia efiko. Fine, la pulso akumulas malsamajn nelinearajn fazoŝoviĝojn kaj spertas interferon ĉe PBS. Kiel polarizilo, PBS permesas al la konvenaj polusiĝaj statopulsoj trapasi, dum la resto estas reflektita el la kavaĵo. Ĉi tiu procezo ludas la rolon de artefarita saturebla absorbilo en ĉi tiu lineara kavaĵo.optika laseroKiam la distanco inter la kradoj estas plue reduktita al 3,2 mm, la maldekstra rando de la spektro fariĝas signife pli kruta. Tiam, la kavaĵa neta disperso estas pozitiva, kaj la maksimuma unu-pulsa energio de 3,57 nJ estas atingita. La pulsa memkorelacia spuro akirita per ekstera kunpremo de la pulso kun la plej larĝa spektra larĝo de 39,8 nm estas konvenita per Gaŭsa funkcio, kiu estas 66 fs.
Afiŝtempo: 25-a de februaro 2026